蒸腾拉力的物理性质
尽管植物心理学家们似乎普遍认为(除了少数例外)树液上升的内聚力理论与已知事实最为一致，但这种内聚力的性质却没有得到如此普遍的认同。因此，为了保险起见，它通常被称为“蒸腾拉力”，在大多数现代文献中，没有试图解释这种“拉力”的物理基础，而是试图将其与扩散联系起来。因此，根据Meyer和Ander son(6)的研究:
在叶片的叶片层内，木质部导管和发生蒸发的细胞之间建立了扩散压力差的梯度，从一个细胞到另一个细胞，压力沿着水流动的方向逐渐增大。因此，水从一个给定的血管或管胞进入相邻的细胞，从而导致占据木质部这一元素的水柱中产生张力。
Curtis和Clark (4), Bonner和Galston (2),还有Maximoy (5)都提出了同样的概念，换句话说，这意味着蒸腾拉力实际上牵扯到水柱的一毫米顶部部分（从木质部顶部穿过活细胞，到叶肉细胞的蒸发表面），这产生了下面的拉力。因此，内聚力将是整个柱上升的原因，除了这一毫米的最上面部分。
这也意味着内聚拉力不是在水面上开始的，而是在它的后面——换句话说，不是通过悬挂在细胞壁的内表面来提高它的力，柱必须自己拉起!要理解这一理论的普遍性是困难的。它当然没有遵循奥卡姆剃刀的原则，因为它用一个复杂的概念代替了一个简单的概念。此外，Askenasy实验不能用这种方式来解释，因为它不涉及活细胞。在这种情况下，至少，拉力必须从表面开始，而不是在一毫米以下，这是Meyer和Anderson认识到的事实。
通常的观点似乎是，如果扩散梯度是在正确的方向，那么扩散必须考虑到实际发生的任何流动，必须证明的是，液态水从容器到叶肉细胞的扩散速率足以跟上水从叶肉细胞到叶肉细胞的扩散速率。水蒸气从叶肉细胞进入空气。这一点可以通过考虑菲克扩散定律来证明： =Da
s=物质扩散量
t=时间
D=扩散系数
a=扩散面积
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